可達性宇宙論（B03）

正交扇區與隔離計算狀態

從零耦合、超選擇到弱耦合的世界分區

作者：Neo.K
機構：EveMissLab／一言諾科技有限公司
系列：Series B——可達性宇宙論：共址實在、正交扇區與觀察者邊界
版本：v0.1
日期：2026-08-30
理論定位：量子基礎 × 動力系統 × 可觀測性 × 因果隔離 × 可達性宇宙論

摘要

B01 提出世界分離不必等同空間分離，B02 則進一步區分共享狀態、共享 seed、不同 renderer、不同有效動力與真正分岔歷史。由此出現下一個核心問題：

\boxed{ \text{若多個有效世界共享同一底層基底， 什麼數學條件足以讓它們彼此隔離？} }

「彼此正交」「互相看不到」「互不影響」在物理與數學中並不是同一個概念。本文因此將世界扇區隔離拆成至少六種不同結構：

\boxed{ \text{Hilbert orthogonality}, \quad \text{dynamical isolation}, \quad \text{superselection}, \quad \text{decoherence-induced separation}, \quad \text{operational isolation}, \quad \text{weak coupling}. }

對具有 Hilbert 空間結構的系統，真正的狀態正交可寫為：

\langle\psi_i|\psi_j\rangle=0.

但狀態正交本身並不保證動力學永遠不把兩個子空間重新耦合。若要得到精確動力隔離，還需有 sector projector $\Pi_i$ 與 Hamiltonian $H$ 滿足：

[H,\Pi_i]=0,

從而使：

H = \bigoplus_i H_i

在相應分解下呈 block-diagonal 結構。若額外存在：

V_{ij}\neq0,

則：

H = H_0+\epsilon V

形成弱耦合扇區，其隔離程度成為能量尺度、演化時間、初態與 detector sensitivity 的函數，而非單純 $0/1$ 。

本文進一步區分 superselection 與 decoherence。Superselection 在指定 observable algebra 下禁止或使某些 sector 間相干性不具物理可操作意義；decoherence 則透過 system–environment interaction 抑制 reduced density matrix 的 off-diagonal coherence，形成有效 classical sectors。後者不應被直接偷換成「本體上已產生真正獨立世界」。

本文引入「操作影響量（Operational Influence）」：

\mathcal J_{i\rightarrow j}^{(A)} = \sup_{a\in\mathcal A_i} D \left[ P_A(o_j\mid do(a)), P_A(o_j) \right],

其中 $D$ 可取 total variation、KL divergence 或其他可辨識距離。若：

\mathcal J_{i\rightarrow j}^{(A)}=0,

則在觀察者 $A$ 的合法操作域中，sector $i$ 無法對 $j$ 造成可辨識影響。此定義不要求 Hilbert 空間，因此可以推廣到 classical dynamics、AI world models、計算狀態與未知物理載體。

本文最後提出「隔離向量（Isolation Vector）」：

\mathbf I_{ij}^{(A)} = \left( I_{\mathrm{geom}}, I_{\mathrm{state}}, I_{\mathrm{dyn}}, I_{\mathrm{obs}}, I_{\mathrm{op}}, I_{\mathrm{causal}}, I_{\mathrm{info}} \right),

取代單一「是否平行世界」標籤。不同理論可以在不同分量上隔離：兩 sector 可以幾何共址但因果隔離；可以量子態正交但仍受共同 Hamiltonian 影響；可以沒有直接作用卻因共同來源而統計相關；也可以物理上存在微小 portal，但在當前技術下操作上近似不可達。

因此 B03 的核心結論是：

\boxed{ \text{Orthogonality} \neq \text{Isolation} \neq \text{Independence} \neq \text{Inaccessibility}. }

真正的「另一個世界」若要具有物理意義，必須明確指出它在哪些隔離分量上與我們分離，以及哪些非零 leakage、portal、共同約束或跨扇區指紋可能使其重新進入可檢驗科學。

關鍵詞： 正交扇區、superselection、decoherence、block-diagonal dynamics、weak coupling、hidden sector、operational isolation、causal isolation、可達性宇宙論

1. 「彼此看不到」到底代表什麼？

日常語言裡：

A 世界看不到 B 世界。

可能至少意味：

兩者沒有相同空間位置；
兩者量子態正交；
兩者沒有 Hamiltonian coupling；
兩者 observable algebra 不允許跨 sector 操作；
兩者存在耦合但低於 detector threshold；
兩者互不因果影響；
兩者存在共同來源，因此相關，但不能互相控制；
兩者只是不同 renderer，看似分離但底層根本同一。

所以：

\boxed{ \text{cannot see} }

不是一個足夠精確的物理條件。

2. 第一層：幾何分離

若兩 sector 位於：

M_i, \qquad M_j,

且存在空間距離：

d(M_i,M_j)>0,

這只是：

\boxed{ \text{geometric separation}. }

但 B01 已經指出：

d_{\mathrm{space}}

並不等於：

D_{\mathrm{acc}}.

兩個系統可以距離遠卻透過高頻寬通道強烈互動，也可以幾何共址但完全沒有可用 coupling。

3. 第二層：Hilbert-space 正交

只有在系統明確具有 Hilbert 空間：

\mathcal H

時，才有資格定義：

\langle\psi_i|\psi_j\rangle=0.

若：

|\psi_i\rangle \in \mathcal H_i,

|\psi_j\rangle \in \mathcal H_j,

且：

\mathcal H_i \perp \mathcal H_j,

則稱兩子空間真正 Hilbert 正交。

這是一個精確幾何命題。

但：

\boxed{ \mathcal H_i\perp\mathcal H_j \not\Rightarrow \text{permanent dynamical isolation}. }

4. 正交狀態仍可能被 Hamiltonian 連接

即使初始：

\langle\psi_i(0)|\psi_j(0)\rangle=0,

若：

\langle\psi_j|H|\psi_i\rangle \neq0,

則時間演化可以產生 transition amplitude。

短時間下：

\mathcal A_{i\rightarrow j}(t) \approx -\frac{i}{\hbar} t \langle\psi_j|H|\psi_i\rangle.

因此：

\boxed{ \text{state orthogonality} \neq \text{zero transition}. }

真正動力隔離需要更強條件。

5. 第三層：精確動力隔離

令：

\Pi_i

是 sector $i$ 的 projector。

若：

\boxed{ [H,\Pi_i]=0 }

對所有 $i$ 成立，

則：

\mathcal H_i = \Pi_i\mathcal H

在時間演化下保持 invariant。

形式上：

U(t) \mathcal H_i \subseteq \mathcal H_i,

其中：

U(t) = e^{-iHt/\hbar}.

於適當基底中：

\boxed{ H = \bigoplus_i H_i. }

這才是精確的：

\boxed{ \text{dynamical block separation}. }

6. Block-diagonal 不代表所有統計關係都消失

即使：

H = H_A\oplus H_B,

兩 sector 仍可能因：

共同初態；
共同 constraint；
過去互動；
global conservation law；

呈現統計相關。

所以：

\boxed{ \text{zero current coupling} \not\Rightarrow \text{statistical independence}. }

這是後面因果隔離與資訊隔離必須分開的理由。

7. 第四層：弱耦合

更現實的情況是：

H = H_A \oplus H_B + \epsilon V_{AB}.

其中：

0<|\epsilon|\ll1.

此時世界分離不再是硬牆，而是：

\boxed{ \text{approximate isolation}. }

transition amplitude 受到：

\epsilon

抑制，

而 transition probability 在最低階通常會以：

|\epsilon|^2

尺度出現。

因此：

\boxed{ \text{weakly coupled worlds} }

是可以有操作意義的中間狀態。

8. Leakage Rate

定義 sector $i$ 向 $j$ 的 leakage：

L_{i\rightarrow j}(t) = \left\| \Pi_j U(t) \Pi_i \right\|^2.

若：

L_{i\rightarrow j}(t)=0

對所有 $t$ 成立，

則是精確動力隔離。

若：

0<L_{i\rightarrow j}(t)\ll1,

則為弱 leakage。

因此可達性距離可以和：

\boxed{ L_{i\rightarrow j} }

產生關聯。

9. 隔離本身帶有時間尺度

假設 leakage rate：

\Gamma_{i\rightarrow j}

很小。

在：

t\ll \Gamma^{-1}

尺度上，

兩 sector 幾乎完全獨立。

但：

t\gg \Gamma^{-1}

後，

累積效應可能不可忽略。

所以：

\boxed{ \text{isolation} = \text{scale-dependent property}. }

不能只問：

有沒有耦合？

還要問：

在什麼時間、能量與解析度下？

10. 第五層：Superselection

Superselection 的結構比「現在 transition 很小」更強。

若 observable algebra：

\mathcal A

具有 sector decomposition，

例如：

\mathcal H = \bigoplus_q \mathcal H_q,

而所有物理 observable：

O\in\mathcal A

無法產生不同 $q$ sector 間可操作的 coherence，

則：

\boxed{ q }

成為 superselection label。

這不是普通 detector 不夠靈敏，而是：

\boxed{ \text{allowed observable structure} }

本身限制了跨 sector 操作。

11. 用 conserved charge 理解最小 superselection

若存在：

Q

使所有允許 observable：

O

滿足：

[O,Q]=0,

則不同：

Q

eigenvalue sector：

\mathcal H_q

不會被這些 observable 混合。

因此：

\boxed{ \text{observable restriction} \rightarrow \text{operational sectorization}. }

這提供 B01 「可達性邊界不是空間表面」的一個精確鄰居。

12. Superselection 不等於「存在多個宇宙」

Superselection sector 可以代表：

charge sector；
topological sector；
inequivalent representation；
其他量子數分類。

這並不自動表示：

每個 sector 都是一個完整世界。

所以：

\boxed{ \text{superselection sector} \neq \text{parallel universe}. }

本文抽取的是：

可達性可能被 observable algebra 限制。

13. 第六層：Decoherence-induced separation

令系統與環境：

|\Psi\rangle = \sum_i c_i |s_i\rangle |E_i\rangle.

對環境 trace out：

\rho_S = \operatorname{Tr}_E |\Psi\rangle\langle\Psi|.

若：

\langle E_j|E_i\rangle \rightarrow0,

則 reduced density matrix 的 off-diagonal terms 被壓低：

\rho_{ij} \rightarrow0.

這形成：

\boxed{ \text{effective decohered sectors}. }

14. Decoherence 的強處與界線

Decoherence 很強地說明：

interference 為何在宏觀尺度難以觀察；
pointer basis 如何由環境互動選出；
classical-looking states 如何獲得穩定性。

但：

\boxed{ \text{decoherence} \not\Rightarrow \text{unique ontology of branches}. }

它本身並不解決所有 measurement interpretation 問題。

所以 B03 禁止：

\text{off-diagonal suppression} \Rightarrow \text{proven multiple ontic worlds}

這種偷渡。

15. Decoherence isolation 通常是近似的

實際：

\rho_{ij}

往往不是數學上永久精確等於：

0.

而是：

|\rho_{ij}| \ll \epsilon_{\mathrm{observable}}.

因此：

\boxed{ \text{effective orthogonality} }

與：

\boxed{ \text{exact orthogonality} }

也必須區分。

16. 第七層：操作隔離

前述量子概念都依賴特定數學結構。

為了普適到：

classical systems；
AI；
world models；
未知載體；

本文定義操作影響量。

對 observer $A$ ：

\boxed{ \mathcal J_{i\rightarrow j}^{(A)} = \sup_{a\in\mathcal A_i^{(A)}} D \left[ P_A(o_j\mid do(a)), P_A(o_j) \right]. }

$D$ 可以取：

total variation distance；
KL divergence；
Wasserstein distance；
task-specific distinguishability。

17. 操作隔離的定義

若：

\mathcal J_{i\rightarrow j}^{(A)}=0,

則：

\boxed{ i \perp_{\mathrm{op}}^{A} j. }

表示 observer $A$ 的合法操作無法讓 $j$ 的可觀測分布產生任何可辨識差異。

若雙向皆為零：

\mathcal J_{i\rightarrow j}^{(A)} = \mathcal J_{j\rightarrow i}^{(A)} = 0,

則兩者在 $A$ 的操作域中雙向隔離。

18. 操作隔離是觀察者相對的

可能：

\mathcal J_{i\rightarrow j}^{(H)} =0

對人類成立，

卻：

\mathcal J_{i\rightarrow j}^{(AI)} >0

對另一感測／操作載體成立。

因此：

\boxed{ \text{operational isolation} }

必須帶 observer index。

B04 將專門處理這個問題。

19. 第八層：因果隔離

令：

X_i

為 sector $i$ 的變數，

X_j

為 sector $j$ 。

若對所有合法 intervention：

P(X_j\mid do(X_i=x)) = P(X_j),

則稱：

X_i

對：

X_j

沒有可辨識 causal influence。

所以：

\boxed{ \text{causal isolation} }

比單純 correlation 為零更重要。

20. 沒有因果作用仍可能有相關

如果：

Z \rightarrow X_i,

Z \rightarrow X_j,

則即使：

X_i \not\rightarrow X_j,

仍可能：

I(X_i;X_j)>0.

也就是：

\boxed{ \text{correlation} \not\Rightarrow \text{cross-sector causation}. }

因此共享 seed／共同宇宙初態可能使兩 sector 呈相關，而不代表它們現在正在互相通信。

21. 資訊隔離

可用 mutual information：

I(X_i;X_j)

描述統計依賴。

若：

I(X_i;X_j)=0,

表示在該分布下獨立。

但這與：

\mathcal J_{i\rightarrow j}=0

不是同一概念。

可能：

I(X_i;X_j)>0

但無 causal channel；

也可能某些時刻：

I(X_i;X_j)=0

但存在可啟動的 causal channel。

所以：

\boxed{ \text{information isolation} \neq \text{causal isolation}. }

22. 觀測隔離

若 observer $A$ 的 measurement family：

\mathcal M_A

對 sector $j$ 完全不敏感：

P_A(o\mid M,j) = P_A(o\mid M,\neg j)

對所有：

M\in\mathcal M_A

成立，

則：

j

對 $A$ 是：

\boxed{ \text{observationally isolated}. }

這不要求世界間因果作用真的為零。

可能只是：

\epsilon_{\mathrm{signal}} < \epsilon_{\mathrm{detector}}^A.

23. Hidden sector 正好位於「非零但很小」

Portal model 可以抽象為：

\mathcal L = \mathcal L_V + \mathcal L_H + \epsilon \mathcal L_{\mathrm{portal}}.

若：

\epsilon=0,

兩 sector 精確 decouple。

若：

0<|\epsilon|\ll1,

則物理上存在非零跨 sector channel。

這表示：

\boxed{ \text{hidden} \neq \text{absolutely disconnected}. }

而往往只是：

\boxed{ \text{weakly coupled}. }

24. Weak Portal 的認識論意義

如果：

\epsilon

非常小，

現有 observer 可能得到：

\mathcal J^{(A)}\approx0.

但下一代 detector：

A'

可能使：

\mathcal J^{(A')}>0.

所以：

\boxed{ \text{hiddenness can be technological}. }

不是必然本體牆。

25. 2025 hidden-sector EFT 的一般化意義

近期 hidden-sector EFT 工作持續研究：

當 hidden dynamics 對 Standard Model 的連接只透過高尺度 mediator 或有效 operator 出現時，哪些 operators 能把 hidden 信息帶進 visible observables？

這類研究的可達性語言就是：

\boxed{ \text{cross-sector observability} }

取決於：

portal operator；
mediator scale；
symmetry；
energy regime；
detector sensitivity。

因此 B03 的弱耦合模型並不是純哲學比喻，而有成熟粒子物理鄰居。

26. 隔離向量

本文提出：

\boxed{ \mathbf I_{ij}^{(A)} = \left( I_{\mathrm{geom}}, I_{\mathrm{state}}, I_{\mathrm{dyn}}, I_{\mathrm{obs}}, I_{\mathrm{op}}, I_{\mathrm{causal}}, I_{\mathrm{info}} \right). }

每個分量不必只有：

0/1.

可以取：

[0,1]

或其他規範化尺度。

27. 各隔離分量

幾何隔離

I_{\mathrm{geom}}

描述空間／拓樸可達性。

狀態正交

I_{\mathrm{state}}

在 Hilbert 模型中與 overlap 有關：

1- |\langle\psi_i|\psi_j\rangle|^2.

動力隔離

I_{\mathrm{dyn}}

與 cross-block transition norm 反比。

觀測隔離

I_{\mathrm{obs}}

與 observer distinguishability 有關。

操作隔離

I_{\mathrm{op}}

與：

\mathcal J_{i\rightarrow j}

有關。

因果隔離

I_{\mathrm{causal}}

衡量 intervention effect。

資訊隔離

I_{\mathrm{info}}

可由 mutual information 或 channel capacity 建立。

28. 單一「平行世界」標籤資訊太少

兩個候選模型都可以被叫：

parallel worlds

但其實：

模型 A：

\mathbf I_{AB} = (0,1,1,1,1,1,0.3)

模型 B：

\mathbf I_{AB} = (1,0.2,0.1,0.8,0.7,0.6,1)

本體結構完全不同。

所以：

\boxed{ \text{world-separation vector} }

比：

\boxed{ \text{parallel / not parallel} }

資訊量高得多。

29. 強隔離的最小充分族

若想把兩 sector 稱為「近似獨立有效世界」，至少希望在指定尺度與 observer 下：

I_{\mathrm{dyn}} \approx1,

I_{\mathrm{op}} \approx1,

I_{\mathrm{causal}} \approx1.

狀態正交：

I_{\mathrm{state}}\approx1

在 quantum model 中可以加強判定，

但不應作為所有宇宙模型的必要條件。

30. 完全世界隔離的強定義

本文給出一個極強版本：

若：

sector state spaces 具有清楚分解；
cross-dynamics 永遠為零；
所有合法 intervention 均無跨 sector effect；
所有可觀測 channel 均無跨 sector signal；
沒有未被建模的共同可測 constraint；

則在指定理論中可寫：

\boxed{ \mathfrak S_i \perp_{\mathrm{strong}} \mathfrak S_j. }

但這是一個極強理想化。

自然界更可能只提供 approximate separation。

31. Approximate World Separation

定義 tolerance：

\epsilon.

若：

\mathcal J_{i\rightarrow j} < \epsilon,

L_{i\rightarrow j} < \epsilon,

D_{\mathrm{obs}}(i,j) < \epsilon,

則可在指定尺度稱：

\boxed{ \mathfrak S_i \perp_{\mathrm{acc}}^{\epsilon} \mathfrak S_j. }

這使：

\text{world separation}

成為 scale-relative approximation。

32. Emergent Isolation

隔離可以不是 fundamental。

例如：

decoherence；
RG flow；
spontaneous symmetry breaking；
energy barriers；
topological protection；
computational complexity；

都可能讓：

\boxed{ \text{microscopically connected} }

的系統在宏觀尺度上：

\boxed{ \text{effectively isolated}. }

所以：

\boxed{ \text{effective worlds can emerge}. }

而不必是宇宙基本公理。

33. Computational Isolation

如果兩個狀態空間之間存在數學映射，

但其最小計算成本：

C_{i\rightarrow j}

極大，

使任何物理 observer 在宇宙可用資源內都無法實現，

則可能形成：

\boxed{ \text{resource-bounded inaccessibility}. }

這不是零耦合，

而是：

\text{practically unreachable}.

這一點對 AI 與未來計算載體尤其重要。

34. 可達性不能只由存在映射判定

如果數學上：

f: \mathfrak S_i \rightarrow \mathfrak S_j

存在，

但：

\operatorname{Cost}(f) > R_{\mathrm{universe}},

則對任何實際 observer：

f

可能沒有操作意義。

所以：

\boxed{ \text{mathematical reachability} \neq \text{physical reachability}. }

35. 隔離可以被新技術打破

如果 observer capability：

\mathcal A_A(t)

隨時間增加，

可能：

\mathfrak S_i \perp_{\mathrm{acc}}^{A,t_0} \mathfrak S_j

但：

\mathfrak S_i \not\perp_{\mathrm{acc}}^{A,t_1} \mathfrak S_j.

因此：

\boxed{ \text{accessibility is historically dynamic}. }

這直接通往 B04 的普適觀察者理論。

36. 共同來源不應被誤判為 portal

假設：

Z \rightarrow S_i,

Z \rightarrow S_j.

如果觀察到：

S_i

與：

S_j

相關，

不能直接推出：

S_i \leftrightarrow S_j.

這在 B02 的 shared-seed architecture 尤其重要。

共同 seed 可以造成同步結構，

卻不表示兩世界目前互相通信。

37. Cross-sector Fingerprint 的最低標準

若要宣稱：

C_{ij}\neq0,

最好找：

時序上與 intervention 一致；
可跨 detector 重現；
排除 shared common cause；
排除普通 noise；
具有模型指定 scaling law；
隨 coupling parameter 有可預測變化。

也就是：

\boxed{ \text{portal evidence} > \text{mere correlation}. }

38. B03 對「我們眼見為真嗎？」的推進

Series A 問：

我們的表示是否就是實在？

B01/B02 問：

我們所在的有效世界是否只是共享基底的一個 sector？

B03 現在問：

\boxed{ \text{就算另一 sector 存在， 它究竟有沒有任何可穿越的影響通道？} }

這使認識論問題真正接上物理 coupling。

39. 核心命題

B03-1：正交非隔離

\boxed{ \langle\psi_i|\psi_j\rangle=0 \not\Rightarrow \text{permanent dynamical isolation}. }

B03-2：動力隔離要求 invariant sector

若：

[H,\Pi_i]=0,

則：

\mathcal H_i

在該 Hamiltonian 下 invariant。

B03-3：Superselection 非平行宇宙

\boxed{ \text{superselection} \not\Rightarrow \text{multiple complete ontic worlds}. }

B03-4：Decoherence 非本體分支證明

\boxed{ \text{decoherence} \not\Rightarrow \text{unique branch ontology}. }

B03-5：統計相關非因果 portal

\boxed{ I(S_i;S_j)>0 \not\Rightarrow C_{ij}\neq0. }

B03-6：弱耦合可造成觀察者相對隱藏

\boxed{ 0<|C_{ij}|<\epsilon_A }

可使 sector 對 $A$ 隱藏，

但對更高靈敏度 observer 可見。

40. 方法論限制

本文不主張：

所有世界都必須 Hilbert 正交；
superselection 就是世界邊界；
decoherence 已證實 Many-Worlds；
hidden sector 是另一文明世界；
任何微小 anomaly 都是 cross-sector portal；
數學上 block-diagonal 就證明宇宙本體分裂。

本文只建立：

\boxed{ \text{隔離必須被分量化，而不能只說「彼此看不到」。} }

41. 結論

兩個世界若共享底層基底，要真正「彼此碰不到」，至少可能涉及多種不同條件。

Hilbert 正交：

\langle\psi_i|\psi_j\rangle=0

只處理 state-space geometry。

動力隔離：

[H,\Pi_i]=0

處理 evolution invariance。

Superselection 處理：

\text{allowed observables}.

Decoherence 處理：

\text{effective coherence suppression}.

Operational isolation 處理：

\text{what an observer can actually change}.

Causal isolation 處理：

\text{what can actually influence what}.

Weak portal coupling 則處理：

\text{almost isolated but not exactly zero}.

所以本文最終得到：

\boxed{ \text{Orthogonality} \neq \text{Isolation} \neq \text{Independence} \neq \text{Inaccessibility}. }

而世界分離最好由隔離向量表示：

\boxed{ \mathbf I_{ij}^{(A)} = \left( I_{\mathrm{geom}}, I_{\mathrm{state}}, I_{\mathrm{dyn}}, I_{\mathrm{obs}}, I_{\mathrm{op}}, I_{\mathrm{causal}}, I_{\mathrm{info}} \right). }

如果另一 sector 完全不可觀測，也完全不可干預，

我們仍只能說：

\boxed{ \text{在目前操作域中不可達}. }

不能由此推出：

\text{不存在}.

如果存在極弱 leakage 或 portal，

則下一步不是形而上學猜測，

而是：

\boxed{ \text{設計能最大化跨 sector 訊號區分力的實驗}. }

這就是 B03 的科學停止規則。

下一篇 B04 將把 observer index：

A

正式提升為主角。

問題將變成：

\boxed{ \text{某個世界對人類不可達， 是否可能對 AI、機器或另一種存在可達？} }

參考文獻

Zurek, W. H. (1982). Environment-induced superselection rules. Physical Review D, 26, 1862–1880. DOI: 10.1103/PhysRevD.26.1862.
Zurek, W. H. (2003). Decoherence, einselection, and the quantum origins of the classical. Reviews of Modern Physics, 75, 715–775. DOI: 10.1103/RevModPhys.75.715.
Schlosshauer, M. (2005). Decoherence, the measurement problem, and interpretations of quantum mechanics. Reviews of Modern Physics, 76, 1267–1305. DOI: 10.1103/RevModPhys.76.1267.
Schlosshauer, M. (2019). Quantum Decoherence. Physics Reports, 831, 1–57. DOI: 10.1016/j.physrep.2019.10.001.
Haag, R. (1996). Local Quantum Physics: Fields, Particles, Algebras. Springer.
Doplicher, S., Haag, R. & Roberts, J. E. (1969/1971). Fields, observables and gauge transformations / Local observables and particle statistics. Communications in Mathematical Physics.
Casini, H., Huerta, M., Magán, J. M. & Pontello, D. (2020). Entanglement entropy and superselection sectors. Part I. Global symmetries. Journal of High Energy Physics, 2020, 014.
Bhardwaj, A. et al. (2025). Superselection Sectors for Posets of von Neumann Algebras. Communications in Mathematical Physics, 406, 185.
Arina, C., Hajer, J. & Klose, P. (2021). Portal Effective Theories. Journal of High Energy Physics, 2021, 063. DOI: 10.1007/JHEP09(2021)063.
Ahmed, A., Chacko, Z., Flood, I., Kilic, C. & Najjari, S. (2025). General form of effective operators from hidden sectors. Journal of High Energy Physics, 2025, 167. DOI: 10.1007/JHEP05(2025)167.
Pearl, J. (2009). Causality (2nd ed.). Cambridge University Press.
Cover, T. M. & Thomas, J. A. (2006). Elements of Information Theory (2nd ed.). Wiley.
Neo.K (2026). 可達性宇宙論 B01：世界不一定隔著距離.
Neo.K (2026). 可達性宇宙論 B02：同一宇宙，多個世界編譯器.

下一篇接口

B04《不是人類看不到：普適觀察者可達性與跨載體世界》

核心將建立：

O_A: \mathcal R \rightarrow \mathcal Y_A

以及：

x_1\sim_A x_2

但：

x_1\not\sim_B x_2

的觀察者相對可辨識性。

將正式處理：

human sensorium；
machine sensing；
AI-native representation；
indirect inference；
sensor calibration；
observer-relative detectability；
technological expansion of accessibility。

核心問題：

\boxed{ \text{「看不到」到底是世界的屬性， 還是觀察者—接口的屬性？} }